「簡併態」：各本之異
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第一七行：
==觀==
夫[[電漿]]者，若又施壓降溫，終莫再能縮矣。[[泡利不相容原理]]曰，兩[[費米子]]之量子態必不侔。夫處高壓者，空間少矣，而可知粒子所在。又有[[海森伯不確定關係|不確定關係]]，式{{nowrap|Δ''p''Δ''x'' ≥ ''ħ''/2}}，夫Δ''p''、Δ''x''者，粒子動量，所在之不定性也。極壓之下，粒子動量甚為不定，蓋粒子位乎極窄之處。故，電漿溫凍，其速疾甚。唯壓之以小，仍需浩力，以制動量。
[[理想氣體]]者，壓溫正比矣（<math>P=nkT/V</math>（''P''為其壓，''V''為其積，''n''為粒子之數，''k''為[[波茲曼常數]]，''T''為其溫），然簡併態者，無甚相干。對以低密者，完簡併氣之壓乃<math>P=K(n/V)^{5/3}</math>}}（''K''者，粒子之性定之）。緻密者，又以[[相對論性動能|相對論]]態，壓<math>P=K'(n/V)^{4/3}</math>（此''K''′亦定之以性也）<ref>''Stellar Structure and Evolution'' section 15.3 – R Kippenhahn & A. Weigert, 1990, 3rd printing 1994. ISBN 0-387-58013-1</ref>。
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