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「簡併態」：各本之異

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Mr.Yim（議｜勛）
四三九二筆編輯
新文「'''簡併態物質'''者<ref name=Goldberg0> {{cite book |author=H.S. Goldberg, M.D. Scadron |year=1987 |title=Physics of Stellar Evolution and Cosmology |url=https://books.goo……」
 
Mr.Yim（議｜勛）
四三九二筆編輯
細無編輯摘要
第一九行：
夫[[電漿]]者，若又施壓降溫，終莫再能縮矣。[[泡利不相容原理]]曰，兩[[費米子]]之量子態必不侔。夫處高壓者，空間少矣，而可知粒子所在。又有[[海森伯不確定關係]]，式{{nowrap|Δ''p''Δ''x'' ≥ ''ħ''/2}}，夫Δ''p''、Δ''x''者，粒子動量，所在之不定性也。極壓之下，粒子動量甚為不定，蓋粒子位乎極窄之處。故，電漿溫凍，其速疾甚。唯壓之以小，仍需浩力，以制動量。
 
[[理想氣體]]者，壓溫正比矣（{{nowrap|1=''<math>P'' = ''nkT''/''V''}}</math>（''P''為其壓，''V''為其積，''n''為粒子之數，''k''為[[波茲曼常數]]，''T''為其溫），然簡併態者，無甚相干。對以低密者，完簡併氣之壓乃{{nowrap|1=''<math>P'' = ''K''(''n''/''V'')^{{su|p=5/3}}</math>}}（''K''者，粒子之性定之）。緻密者，又以[[相對論性動能|相對論]]態，壓{{nowrap|1=''<math>P'' = ''K''′(''n''/''V'')^{{su|p=4/3}}}}</math>（此''K''′亦定之以性也）<ref>''Stellar Structure and Evolution'' section 15.3 – R Kippenhahn & A. Weigert, 1990, 3rd printing 1994. ISBN 0-387-58013-1</ref>。
 
夫萬物者，皆並有熱壓、簡併壓者，素有氣體者，主熱壓而可略簡併壓矣。簡併態者，雖有熱壓，然緻密之下，簡併為主，熱壓不可並論之矣。
取自「https://zh-classical.wikipedia.org/wiki/簡併態」